En mai 2002, Lester F. Eastman et Umesh K. Mishra ont écrit sur une technologie de développement à long terme dans le domaine des semi-conducteurs de puissance de l'époque :Nitrure de gallium (GaN).  
Dans cet article, ils exprimaient leur optimisme quant aux perspectives offertes par le nitrure de gallium dans les réseaux sans fil à large bande alors naissants, les radars et les applications de commutation de puissance pour les réseaux électriques. Ils désignent également les dispositifs GaN comme« Le transistor le plus robuste jamais créé ».  
Ils ont raison. La large bande interdite du GaN (l'énergie nécessaire pour rompre les liaisons électroniques et faciliter la conduction) et d'autres propriétés nous permettent d'exploiter la haute tolérance de ce matériau aux champs électriques, rendant possible la fabrication de dispositifs aux performances sans précédent.  
Aujourd'hui, le GaN est le champion incontesté des applications de puissance RF à semi-conducteurs. Déjà présent dans les radars et la 5G, il deviendra bientôt monnaie courante dans les onduleurs des véhicules électriques. On trouve désormais des chargeurs USB à base de GaN, qui offrent une puissance remarquablement élevée dans un format compact.  
Cependant, même si c'est le cas, la question demeure : existe-t-il une meilleure alternative au GaN ? Peut-on améliorer la puissance et l'efficacité des amplificateurs RF ? Peut-on miniaturiser davantage l'électronique de puissance, allégeant ainsi la charge des avions et des voitures ? Peut-on trouver des matériaux à bande interdite plus large tout en conservant leur conductivité électrique ?  
Il s'avère que la réponse est oui.  
En réalité, il existe sur le marché des matériaux présentant de nombreuses bandes interdites, mais la spécificité de la mécanique quantique fait que la plupart d'entre eux sont difficilement utilisables comme semi-conducteurs. Cependant, un candidat prometteur se distingue : l'oxyde de gallium (Ga₂O₃), un oxyde conducteur transparent.  
Avec sa large bande interdite de près de 5 eV, l'oxyde de gallium surpasse largement le GaN (3.4 eV), et comparé au silicium (1.1 eV), l'écart est considérable. On sait que le diamant et le nitrure d'aluminium possèdent également de larges bandes interdites, mais ils ne présentent pas les propriétés de Ga₂O₃, un ensemble de propriétés exceptionnelles permettant de fabriquer des dispositifs performants et économiques.  
Il ne suffit pas qu'un matériau possède une large bande interdite, car dans ce cas, tous les diélectriques et céramiques en seraient dotés, ce qui explique leur utilisation limitée comme isolants. Or, l'oxyde de gallium présente une combinaison unique de qualités qui pourraient en faire un matériau très prometteur pour les commutateurs de puissance et l'électronique RF.  
   

Illustration : IEEE Spectrum Source : « Mise en œuvre du Ga2O3 pour les applications d'électronique de puissance » présenté par Gregg H. Jessen et al. lors de la 75e conférence annuelle sur la recherche sur les dispositifs (DRC).

Parmi les cinq propriétés essentielles des semi-conducteurs, la rigidité diélectrique élevée est le principal atout de l'oxyde de gallium bêta. Cette propriété pourrait permettre la création de commutateurs haute tension et, par conséquent, la conception de dispositifs RF performants. Cependant, son principal inconvénient réside dans sa faible conductivité thermique, ce qui peut entraîner un piégeage de la chaleur à l'intérieur du dispositif.  
L'oxyde de gallium présente également l'avantage de pouvoir être dopé, c'est-à-dire qu'il est possible d'y ajouter des porteurs de charge pour améliorer sa conductivité. Le dopage consiste à introduire des quantités contrôlées d'impuretés dans un cristal afin de moduler la concentration des porteurs de charge dans le semi-conducteur. Dans le silicium, par exemple, on peut utiliser l'implantation ionique suivie d'un recuit pour doper le cristal avec du phosphore (en ajoutant des électrons libres) ou du bore (en les retirant), ce qui permet aux charges de se déplacer librement. Dans Ga₂O₃, l'ajout d'électrons se fait de manière similaire.  
Mais si vous essayez d'utiliser cette approche avec d'autres oxydes à large bande interdite, vous risquez d'obtenir des cristaux brisés et des zones dans le réseau où les charges restent bloquées.  
L'adaptabilité de l'oxyde de gallium à l'ajout de dopants par des procédés standards (implantation ionique) ainsi que lors de la croissance épitaxiale (dépôt de cristaux supplémentaires) nous permet de tirer parti de nombreuses technologies de lithographie et de traitement commerciales éprouvées. Ces méthodes facilitent la définition précise des dimensions des transistors, à quelques dizaines de nanomètres près, et la génération d'une grande variété de topologies de dispositifs. Cependant, d'autres matériaux semi-conducteurs à large bande interdite ne possèdent pas cette caractéristique extrêmement utile. Même le GaN en est dépourvu.  
Un autre avantage de l'oxyde de gallium est que, de manière générale, les grandes plaquettes de silicium de Ga₂O₃ cristallin sont relativement faciles à fabriquer. Bien qu'il existe plusieurs types de cristaux de Ga₂O₃, le plus stable est la phase β, suivie des phases ε et α. Parmi eux, le β-Ga₂O₃ est le plus étudié, notamment grâce aux efforts d'institutions telles que l'Institut national des sciences des matériaux de Tsukuba, au Japon, et l'Institut Leibniz de croissance des cristaux de Berlin.  
L'atout majeur du β-Ga₂O₃ réside dans sa stabilité thermique, qui permet sa fabrication à l'aide de plusieurs techniques déjà largement utilisées, notamment la méthode Czochralski pour la production de plaquettes de silicium. On peut également recourir à une technique de croissance cristalline appelée croissance par dépôt en phase solide (edge-defined, film-fed). De nos jours, il est même possible de faire croître des cristaux grâce à la technique verticale de Bridgman-Stockbarger, hautement industrialisable.  
Il est difficile d'exagérer à quel point cette situation diffère de celle des autres semi-conducteurs à large bande interdite. Cependant, à l'heure actuelle, à l'exception du carbure de silicium (SiC), la plupart des semi-conducteurs à large bande interdite émergents ne disposent pas de substrats de grande taille permettant la croissance de grands cristaux. Ils doivent donc être cultivés sur un disque d'un autre matériau, ce qui représente un coût non négligeable. Par exemple, le nitrure de gallium est généralement cultivé sur des substrats de silicium, de carbure de silicium ou de saphir au moyen d'un procédé complexe. Or, la structure cristalline de ces substrats est manifestement différente de celle du GaN, et cette différence peut engendrer un « désaccord de maille » entre le substrat et le GaN, générant ainsi de nombreux défauts. Ces défauts ont causé de nombreux problèmes pour les équipements produits. Le Ga₂O₃, agissant comme son propre substrat, ne présente aucun désaccord de maille et donc aucun défaut. La société japonaise Novel Crystal Technology a démontré la présence de β-Ga₂O₃ de 150 mm.  
à l'Institut japonais des technologies de l'information et des communications (NICT)Masataka HigashiwakiIl a été le premier à entrevoir le potentiel du β-Ga₂O₃ pour les applications de commutation de puissance. En 2012, il a bouleversé le secteur des dispositifs de puissance lorsque son équipe de recherche a annoncé la fabrication du premier transistor monocristallin en β-Ga₂O₃. Quelle est la performance de ce produit ? Par exemple, l’une des caractéristiques essentielles d’un transistor de puissance est sa tension de claquage, seuil critique à partir duquel la capacité du semi-conducteur à interrompre le courant est compromise. La tension de claquage du transistor pionnier introduit par Higashiwaki est supérieure à 250 V. À titre de comparaison, il a fallu près de vingt ans au GaN pour atteindre ce niveau de performance.  
Dans leur ouvrage fondateur, Higashiwaki a décrit comment ils avaient également réduit considérablement les pertes de puissance du dispositif en utilisant un matériau présentant une rigidité diélectrique élevée. Cette caractéristique, appelée Ec, constitue le véritable atout de l'oxyde de gallium.  
En termes simples, si l'on place un matériau entre deux conducteurs et que l'on augmente la tension, E_c représente le champ électrique à partir duquel le matériau commence à conduire l'électricité. Cette tension peut parfois avoir des conséquences désastreuses. Le champ critique du silicium se mesure généralement en centaines de kilovolts par centimètre, tandis que celui du Ga₂O₃ est de 8 mégavolts par centimètre.  
 

Image : Laboratoire de recherche de l'armée de l'air

Héros de la haute tension : Ce transistor à oxyde de gallium illustré ci-dessus (présenté ci-dessus à deux grossissements (a et b) et en coupe transversale (c)) maintient des tensions supérieures à 200 volts sur seulement 600 nanomètres.

Lorsqu'on considère les transistors de puissance idéaux, une tension de seuil (E_th) très élevée est un atout majeur. Idéalement, le composant basculerait instantanément entre deux états : conducteur permanent (conduction sans résistance) et bloqué permanent (absence totale de conduction). Ces deux états extrêmes requièrent des géométries de composant très différentes. À l'état bloqué, il est nécessaire d'insérer une couche de matériau plus épaisse entre la source et le drain du transistor afin d'empêcher la conduction et de bloquer les tensions élevées. À l'état passant, une zone infiniment mince est requise pour garantir une résistance nulle.  
Bien sûr, on ne peut pas avoir les deux. L'intensité critique du champ électrique du matériau détermine l'épaisseur minimale à laquelle on peut réduire la zone tout en la maintenant fermée.  
L'indicateur clé des semi-conducteurs de commutation de puissance basse fréquence est le facteur de mérite de Baliga, du nom de B. Jayant Baliga, récipiendaire de la médaille d'honneur de l'IEEE. Il indique la fidélité avec laquelle le signal de sortie du composant reproduit les détails du signal d'entrée à haute tension. Cette propriété est essentielle pour les transistors fonctionnant comme commutateurs à des fréquences atteignant la gamme des kilohertz. On trouve ces composants dans les équipements de sous-stations multikilovolts, les générateurs de photons haute énergie pour l'imagerie médicale et les onduleurs pour véhicules électriques et entraînements de moteurs industriels.  
Pour toutes ces applications et bien d'autres, Ga₂O₃ présente des avantages intrinsèques. À ces fréquences, le facteur de qualité est proportionnel au cube du champ électrique critique. Une valeur aussi élevée de E_c se traduit par un excellent facteur de mérite.  
Ce calcul repose sur le fait que cet interrupteur passe la majeure partie de son temps soit complètement fermé, soit complètement fermé, et très peu de temps à basculer entre les deux. La majeure partie de la perte de puissance provient donc du courant traversant la résistance lorsque l'appareil est sous tension. Lorsque E_c est élevé, on peut utiliser des composants plus fins, donc avec une résistance plus faible.  
Le message des travaux d'Higashiwaki est simple : il est possible d'utiliser des champs électriques de haute intensité pour obtenir une commutation haute tension avec de faibles pertes de puissance à basse fréquence. D'autres équipes de recherche ont rapidement compris le principe. Dès 2013, des chercheurs ont mis au point un transistor à effet de champ métal-oxyde-semiconducteur (MOSFET) avec une tension de claquage de 370 V. En 2016, Man Hoi Wong, alors membre de l'équipe d'Higashiwaki au NICT, a utilisé une structure supplémentaire appelée dépôt de champ pour porter la tension au-delà de 750 V. Parmi ces dispositifs, la relative facilité avec laquelle Ga₂O₃ atteint des tensions de fonctionnement plus élevées est remarquable. La recherche sur les matériaux a fait des progrès considérables en quelques années seulement, alors que la feuille de GaN a nécessité des décennies de développement.  
L'oxyde de gallium (Ga2O3) serait-il utile dans les applications d'alimentation à découpage rapide ? C'est un point qui retient l'attention de tous. Il convient de souligner que le potentiel de Curie (Ec) est également crucial et pourrait conférer des avantages considérables au Ga2O3.  
Aux hautes fréquences (de 100 Hz à 1 MHz par exemple), le temps de commutation d'un dispositif augmente proportionnellement. Les pertes lors de la commutation sont le produit de la résistance du dispositif et de la charge nécessaire à l'accumulation sur la grille du transistor pour commuter. Autrement dit, aux basses fréquences, les pertes sont proportionnelles au carré de l'intensité du champ électrique critique, et non au cube.  
    Image : Laboratoire de recherche de l'armée de l'air  
L'image ci-dessus montre l'oxyde de galliumPotentiel d'application RF,Une petite partie (intrinsèque) de ce transistor RF à oxyde de gallium de première génération était essentielle à son fonctionnement. La réduction de la résistance parasite du composant permet d'accroître la puissance et la fréquence.  
Dans une application aussi simple qu'un chargeur de téléphone portable, une commutation de puissance plus rapide offre de nombreux avantages. Une alimentation à découpage fonctionne en redressant d'abord la tension alternative provenant de la prise murale, puis en la modulant en un signal haute fréquence. Le transformateur abaisse la tension au niveau requis, et enfin le signal est redressé et filtré. Les éléments les plus volumineux du système sont les transformateurs et autres composants passifs ; l'utilisation de composants plus petits n'est possible qu'à mesure que la fréquence augmente. Pour atteindre des fréquences plus élevées, un semi-conducteur à bande interdite plus large et à champ électrique critique plus élevé permettra d'obtenir un rendement supérieur tout en simplifiant la dissipation thermique.  
Par exemple, un onduleur au silicium de 1 200 V commutant à 20 kHz peut fournir environ 3 kW. Cependant, en commutant à 150 kHz, un onduleur au carbure de silicium délivrant la même puissance peut fonctionner à une température plus élevée dans un format trois fois plus petit. À titre de comparaison, les onduleurs à base de Ga₂O₃ peuvent fonctionner à des fréquences proches du mégahertz et être deux fois plus petits (mais cela nécessiterait des composants magnétiques qui n'ont pas encore été inventés).  
En résumé, les véritables propriétés électroniques de matériaux tels que Ga₂O₃ proviennent de l'exploitation optimale de leur champ électrique critique. Mais quelle est précisément cette valeur ? Jusqu'en 2015, aucune équipe n'avait effectué de mesures concrètes des champs électriques que ce matériau peut atteindre. Comme pour d'autres dispositifs, les résultats préliminaires sont loin des limites théoriques.  
Mes collègues et moi-même relevons ce défi au Laboratoire de recherche de l'Armée de l'air (AFRL) de la base aérienne Wright-Patterson, dans l'Ohio. Le premier problème rencontré est que tout dispositif fabriqué à partir de matériaux présentant des champs électriques aussi intenses risque de dépasser les limites des équipements de test existants. En effet, des matériaux de 2 microns peuvent bloquer plus de 1.5 kV ! Nous avons donc conçu un MOSFET simple dont la géométrie a été miniaturisée afin de réduire la tension. L'espace entre la grille et le drain, là où le champ électrique est maximal, n'est que de 600 nanomètres. Ceci facilite la mesure du courant de crête E_c, mais nous permet également de tester le dispositif aux fréquences radiofréquences, ce que les dispositifs haute tension de plus grande taille ne permettent pas.  
Lors de cette première démonstration, les transistors ont supporté une tension de 230 V, limite des équipements de test RF. Le champ électrique moyen généré est d'au moins 3.8 MV/cm, et les simulations montrent que le champ électrique interne maximal atteint au moins 5.3 MV/cm. (Nous n'observerons jamais la valeur maximale de 8 MV/cm dans un transistor à effet de champ.) Il s'agit de la première démonstration expérimentale que Ga₂O₃ possède une valeur EC théorique supérieure à celle de GaN (environ 3.3 MV/cm). Autrement dit, l'écart grille-drain d'un transistor de puissance GaN fonctionnant sous une tension nominale de 600 V est généralement de 15 à 20 µm, et notre longueur d'onde est de 600 nm.  
Suite à cette conclusion, les transistors de puissance ont connu un développement fulgurant. En 2017, nous avons fabriqué des MOSFET avec des tensions de claquage supérieures à 600 V. Début 2018, les pertes haute fréquence obtenues avec des MOSFET de différentes géométries ont atteint, voire dépassé, les limites théoriques du silicium. De plus, nous sommes désormais en bonne voie d'égaler, voire de surpasser, les performances des transistors GaN les plus récents dans les prochaines années.  
    Photo : Technologie des cristaux novateurs  
Contrairement à de nombreux semi-conducteurs à large bande interdite, les plaquettes d'oxyde de gallium peuvent être fabriquées selon un procédé similaire à celui des plaquettes de silicium. Par conséquent, la production de dispositifs sans défaut pourrait devenir relativement bon marché.  
Lors de nos mesures de l'énergie d'activation des commutateurs de puissance en 2015, nous avions également émis l'hypothèse que le Ga₂O₃ pourrait connaître un succès similaire dans les circuits RF, toujours grâce à sa capacité à permettre des champs électriques plus élevés dans des dispositifs plus petits. Cependant, à cette époque, une information cruciale manquait : aucune donnée publiée ne traitait de la vitesse des électrons dans ce matériau en fonction du champ électrique.  
La vitesse des électrons est particulièrement importante dans les transistors utilisés pour amplifier les signaux radiofréquences. En radiofréquence, l'objectif est d'obtenir une puissance et une fréquence élevées, et le facteur de mérite de Johnson (JFOM) résume ces objectifs. Le JFOM stipule que le produit de la puissance et de la fréquence d'un transistor RF est proportionnel au produit de la vitesse maximale des porteurs de charge dans le matériau semi-conducteur et de Ec. Il est essentiel de comprendre que, dans un transistor RF, l'amplification n'est possible que si les porteurs peuvent circuler de la source au drain avant l'inversion de polarité du signal RF. (La fréquence la plus élevée à laquelle cela se produit est appelée fréquence de gain en courant unitaire, ou f_T.)
Là encore, le champ électrique critique élevé du Ga2O3 entre en jeu car il est possible de réduire cette distance critique tout en fournissant un champ électrique puissant pour accélérer les électrons à leur vitesse maximale.  
À l'AFRL, nous avons réussi à démontrer le premier MOSFET RF à oxyde de gallium submicronique en 2017. Ces dispositifs ont affiché des performances impressionnantes, même s'ils ne figurent pas parmi les meilleurs de la catégorie GaN. Leur fréquence de gain en courant unitaire est de 3 GHz, leur fréquence d'oscillation maximale de 13 GHz et leur densité de puissance de sortie de 230 mW/mm² à 800 MHz. Depuis, la densité de puissance de sortie RF pulsée de l'AFRL a dépassé 500 mW/mm² à 1 GHz, avec une fréquence d'oscillation maximale approchant les 20 GHz.  
Plus encourageant encore, à peu près au même moment, des calculs théoriques effectués par Krishnandu Ghosh et Uttam Singisetti (Université de Buffalo) ont montré que les JFOM de l'oxyde de gallium sont nettement meilleurs que ceux du nitrure de gallium.  
Depuis la première démonstration de ses capacités RF en 2017, la technologie RF Ga₂O₃ a connu des progrès considérables, d'abord grâce à Sriram Krishnamoorthy, puis grâce à l'équipe de Siddharth Rajan à l'Université d'État de l'Ohio, qui ont démontré des techniques de dopage nouvelles et améliorées. Ces technologies, dérivées du silicium, permettent d'obtenir une résistance très faible dans la couche conductrice, de l'ordre de 300 ohms par carré (oui, c'est bien l'unité). Cette valeur est comparable à celle des dispositifs en nitrure de gallium. Peu après, Rajan et des chercheurs de l'Université de Californie à Santa Barbara ont démontré indépendamment que le Ga₂O₃ pouvait être utilisé comme transistor à haute mobilité électronique (HEMT).
Ce type de dispositif est généralement fabriqué à partir d'arséniure de gallium ou de nitrure de gallium, et les radiofréquences sont essentielles au fonctionnement des téléphones portables et des récepteurs de télévision par satellite. Ces dispositifs conduisent l'énergie grâce à un gaz d'électrons bidimensionnel qui se forme à l'interface abrupte entre deux semi-conducteurs présentant des bandes interdites différentes. Dans ce cas précis, il s'agit d'oxyde d'aluminium-gallium et d'oxyde de gallium, une technologie similaire à celle des transistors HEMT à base d'arséniure d'aluminium-gallium/arséniure de gallium utilisés dans les smartphones. Ces avancées majeures ouvrent la voie à un développement vertical et horizontal des équipements RF.  
Bien que ces progrès soient encourageants, il est peu probable que Ga₂O₃ puisse concurrencer l'arséniure de gallium (GaAs) ou le GaN dans toutes les applications RF. En tant que commutateur fondamentalement performant, il présente des avantages pour les amplificateurs à découpage de classe D, E ou F. Parmi ces dispositifs, il se distingue par sa très faible résistance à l'état passant et son rendement élevé, grâce à ses caractéristiques de faible courant et de tension de claquage élevée. En revanche, les applications nécessitant une impédance plus faible et un courant élevé privilégieront le GaN, principalement en raison de sa mobilité et de sa densité de porteurs de charge supérieures.  
         

SoGa2O3Quels défis devra-t-elle relever ?

Il faut d'abord souligner que le point faible de ce matériau est sa très faible conductivité thermique. En effet, parmi tous les semi-conducteurs envisagés pour l'amplification RF ou la commutation de puissance, c'est le pire. La conductivité thermique de l'oxyde de gallium est six fois inférieure à celle du diamant, dix fois inférieure à celle du SiC (substrat du GaN RF haute performance) et cinq fois inférieure à celle du silicium. Fait intéressant, elle est comparable à celle du GaAs RF. Cette faible conductivité thermique signifie que la chaleur générée dans le transistor risque d'y rester, ce qui peut réduire considérablement la durée de vie du composant.  
Considérons maintenant ceci : pour comparer correctement la conductivité thermique d'un matériau à celle d'un dispositif, il est nécessaire de la normaliser par rapport à la capacité du matériau à dissiper la puissance. Autrement dit, il faut diviser E par C pour comparer précisément les problèmes thermiques rencontrés dans les dispositifs réels. On constate alors que tous les semi-conducteurs dont la bande interdite est supérieure à celle du silicium présentent des problèmes de dissipation thermique lorsqu'ils atteignent leur plein potentiel, même le diamant. Bien que ce constat ne soit pas d'une grande utilité pour Ga₂O₃, il nous incite à rechercher de meilleures solutions pour dissiper la chaleur.  
Par exemple, des chercheurs du laboratoire NICT de Tokyo ont considérablement amélioré la résistance thermique du dispositif en collant du SiC polycristallin de type p sur la face arrière d'une plaquette de silicium Ga₂O₃ d'une épaisseur d'environ 10 microns. De plus, constatant que pour certaines topologies de dispositifs, la quasi-totalité de la chaleur est générée dans le 1 µm supérieur du matériau, des chercheurs de l'AFRL ont obtenu des résultats encourageants en simulant l'effet du contact des électrodes et en utilisant des charges diélectriques pour dévier la chaleur vers un dissipateur thermique. C'est le procédé utilisé aujourd'hui dans les transistors bipolaires à hétérojonction à l'arséniure de gallium commercialisés. Ainsi, malgré les difficultés thermiques liées au Ga₂O₃, des ingénieurs talentueux travaillent à sa résolution.  
Un autre problème, plus fondamental, réside dans le fait que l'oxyde de gallium ne conduit que les électrons, et non les trous. Il est impossible d'obtenir un bon conducteur de type p à partir de Ga₂O₃. De plus, et c'est particulièrement frustrant, les propriétés électroniques fondamentales du matériau ne sont guère prometteuses. En particulier, la forme de la bande de conduction des trous dans la bande de valence est incorrecte. Par conséquent, même en présence d'un dopant permettant au récepteur d'atteindre le niveau d'énergie adéquat, les trous créés risquent de se piéger eux-mêmes avant de pouvoir contribuer à la conduction. Face à une telle concordance entre la théorie et les données, il est difficile d'envisager une solution à cette limitation.  
Bien que cette vulnérabilité engendre des difficultés supplémentaires, la situation n'est pas sans embûches. De nombreux appareils dits « compatibles uniquement avec la plupart des opérateurs » ont rencontré un succès commercial. À titre d'exemple, il suffit de considérer le nombre important de chargeurs muraux USB-C disponibles sur le marché.  
La phase de recherche sur la technologie des dispositifs à base de Ga₂O₃ commence à atteindre une masse critique, et nous planifions désormais les applications pour la commutation rapide, les transistors de puissance multikilovolts et les dispositifs RF. De nouvelles démonstrations d'équipements de classe kilovolt apparaissent régulièrement. Des transistors RF aux dimensions critiques de l'ordre de la dizaine de nanomètres seront bientôt disponibles. À mesure que nous progressons dans cette technologie, nous pensons pouvoir réaliser des topologies de dispositifs jusqu'ici impossibles à obtenir avec d'autres matériaux.  
 

Bien sûr, nous allons rencontrer quelques problèmes (principalement au niveau des diélectriques) en cours de route. Mais c'est la définition même d'une technologie de rupture. Nous faisons des compromis entre nos connaissances actuelles et le potentiel de performance. Actuellement, pour Ga₂O₃, ce potentiel surpasse largement les problèmes.

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